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DOPAG 軸套 501.20.22

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自由振動(dòng):去掉激勵(lì)或約束之后，機(jī)械系統(tǒng)所出現(xiàn)的振動(dòng)。振動(dòng)只靠其彈性恢復(fù)力來(lái)維持，當(dāng)有阻尼時(shí)振動(dòng)便逐漸衰減。自由振動(dòng)的頻率只決定于系統(tǒng)本身的物理性質(zhì)，稱為系統(tǒng)的固有頻率。

簡(jiǎn)諧振動(dòng)的特點(diǎn)是:1，有一個(gè)平衡位置(機(jī)械能耗盡之后，振子應(yīng)該靜止的位置)。2，有一個(gè)大小和方向都作周期性變化的回復(fù)力的作用。3，頻率單一、振幅不變。

振子就是對(duì)振動(dòng)物體的抽象:忽略物體的形狀和大小，用質(zhì)點(diǎn)代替物體進(jìn)行研究。這個(gè)代替振動(dòng)物體的質(zhì)點(diǎn)，就叫做振子。

振子在某一時(shí)刻所處的位置，用位移x表示。位移x就是以平衡位置為參照物(基點(diǎn)――基準(zhǔn)點(diǎn))，得到的"振子在某一時(shí)刻所處的位置"的距離和方向。

我們對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。我們對(duì)勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在圓心或平衡位置(不動(dòng)的點(diǎn))。

參照物本來(lái)就應(yīng)該是在研究過(guò)程中保持靜止(或假定為靜止)的點(diǎn)，我們的物理思路，就是"從確定的量、不變的量出發(fā)進(jìn)行研究"。

確定的量和不變的量有本質(zhì)的區(qū)別，在對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。這是確定的量，卻不一定是不變的量。特別在我們進(jìn)行分段研究時(shí)，每一階段的終點(diǎn)，就是下一階段的始點(diǎn)。我們選擇運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)為基準(zhǔn)點(diǎn)，可以簡(jiǎn)化研究過(guò)程，這是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則，因此，不惜在不同的研究階段，選擇不同的基準(zhǔn)點(diǎn)。

在研究勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，由于宏觀上的周期性和微觀上的拓樸性，問(wèn)題很復(fù)雜，所以不能選運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，而要選擇確定而且不變的圓心或者平衡位置，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，也是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則。

在簡(jiǎn)諧振動(dòng)中，振幅A就是位移x的大值，這是一個(gè)不變的量。

振子從某一狀態(tài)(位置和速度)回到該狀態(tài)所需要的短時(shí)間，叫做一個(gè)周期T。振子在一個(gè)周期中的振動(dòng)，叫做一個(gè)全振動(dòng)。振子在一秒鐘內(nèi)的全振動(dòng)的"次數(shù)"，叫做頻率f。

周期T就是一次全振動(dòng)的時(shí)間，頻率f是一秒鐘內(nèi)全振動(dòng)的次數(shù)，所以，Tf=1(四式等價(jià)的公式1)

圓頻率ω(讀作[oumiga])是一秒鐘對(duì)應(yīng)的圓心角。一次全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的圓心角就是2π(即360度)。這是借用了勻速圓周運(yùn)動(dòng)的概念。在勻速圓周運(yùn)動(dòng)中，ω叫做角速度。當(dāng)勻速圓周運(yùn)動(dòng)正交分解為簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，角速度就轉(zhuǎn)化為圓頻率。(也有人把圓頻率叫做角頻率的)

顯然，ω=2πf(四式等價(jià)的公式3)，(每秒全振動(dòng)次數(shù)對(duì)應(yīng)的角度)

ωT=2π(四式等價(jià)的公式2)(每個(gè)全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的角度)

后，定義每分鐘全振動(dòng)的次數(shù)為"轉(zhuǎn)速n"，顯然，n=60f(四式等價(jià)的公式4)

T、f、ω、n這四個(gè)量中，知道一個(gè)，其它三個(gè)就是已知的，所以這四個(gè)互相轉(zhuǎn)化的公式，叫做"四式等價(jià)"。

只要物體作周期性的往復(fù)運(yùn)動(dòng)，就是振動(dòng)。比如拍皮球，其v-t圖對(duì)應(yīng)于電工學(xué)中的鋸齒波，所以也是振動(dòng)。有人說(shuō):"拍皮球沒(méi)有平衡位置，或者平衡位置不在運(yùn)動(dòng)的對(duì)稱中心，所以不能算振動(dòng)"。這樣說(shuō)的人，電工學(xué)肯定沒(méi)有學(xué)好。

自由振動(dòng):去掉激勵(lì)或約束之后，機(jī)械系統(tǒng)所出現(xiàn)的振動(dòng)。振動(dòng)只靠其彈性恢復(fù)力來(lái)維持，當(dāng)有阻尼時(shí)振動(dòng)便逐漸衰減。自由振動(dòng)的頻率只決定于系統(tǒng)本身的物理性質(zhì)，稱為系統(tǒng)的固有頻率。

簡(jiǎn)諧振動(dòng)的特點(diǎn)是:1，有一個(gè)平衡位置(機(jī)械能耗盡之后，振子應(yīng)該靜止的位置)。2，有一個(gè)大小和方向都作周期性變化的回復(fù)力的作用。3，頻率單一、振幅不變。

振子就是對(duì)振動(dòng)物體的抽象:忽略物體的形狀和大小，用質(zhì)點(diǎn)代替物體進(jìn)行研究。這個(gè)代替振動(dòng)物體的質(zhì)點(diǎn)，就叫做振子。

振子在某一時(shí)刻所處的位置，用位移x表示。位移x就是以平衡位置為參照物(基點(diǎn)――基準(zhǔn)點(diǎn))，得到的"振子在某一時(shí)刻所處的位置"的距離和方向。

我們對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。我們對(duì)勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在圓心或平衡位置(不動(dòng)的點(diǎn))。

參照物本來(lái)就應(yīng)該是在研究過(guò)程中保持靜止(或假定為靜止)的點(diǎn)，我們的物理思路，就是"從確定的量、不變的量出發(fā)進(jìn)行研究"。

確定的量和不變的量有本質(zhì)的區(qū)別，在對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。這是確定的量，卻不一定是不變的量。特別在我們進(jìn)行分段研究時(shí)，每一階段的終點(diǎn)，就是下一階段的始點(diǎn)。我們選擇運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)為基準(zhǔn)點(diǎn)，可以簡(jiǎn)化研究過(guò)程，這是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則，因此，不惜在不同的研究階段，選擇不同的基準(zhǔn)點(diǎn)。

在研究勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，由于宏觀上的周期性和微觀上的拓樸性，問(wèn)題很復(fù)雜，所以不能選運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，而要選擇確定而且不變的圓心或者平衡位置，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，也是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則。

在簡(jiǎn)諧振動(dòng)中，振幅A就是位移x的大值，這是一個(gè)不變的量。

振子從某一狀態(tài)(位置和速度)回到該狀態(tài)所需要的短時(shí)間，叫做一個(gè)周期T。振子在一個(gè)周期中的振動(dòng)，叫做一個(gè)全振動(dòng)。振子在一秒鐘內(nèi)的全振動(dòng)的"次數(shù)"，叫做頻率f。

周期T就是一次全振動(dòng)的時(shí)間，頻率f是一秒鐘內(nèi)全振動(dòng)的次數(shù)，所以，Tf=1(四式等價(jià)的公式1)

圓頻率ω(讀作[oumiga])是一秒鐘對(duì)應(yīng)的圓心角。一次全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的圓心角就是2π(即360度)。這是借用了勻速圓周運(yùn)動(dòng)的概念。在勻速圓周運(yùn)動(dòng)中，ω叫做角速度。當(dāng)勻速圓周運(yùn)動(dòng)正交分解為簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，角速度就轉(zhuǎn)化為圓頻率。(也有人把圓頻率叫做角頻率的)

顯然，ω=2πf(四式等價(jià)的公式3)，(每秒全振動(dòng)次數(shù)對(duì)應(yīng)的角度)

ωT=2π(四式等價(jià)的公式2)(每個(gè)全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的角度)

后，定義每分鐘全振動(dòng)的次數(shù)為"轉(zhuǎn)速n"，顯然，n=60f(四式等價(jià)的公式4)

T、f、ω、n這四個(gè)量中，知道一個(gè)，其它三個(gè)就是已知的，所以這四個(gè)互相轉(zhuǎn)化的公式，叫做"四式等價(jià)"。

只要物體作周期性的往復(fù)運(yùn)動(dòng)，就是振動(dòng)。比如拍皮球，其v-t圖對(duì)應(yīng)于電工學(xué)中的鋸齒波，所以也是振動(dòng)。有人說(shuō):"拍皮球沒(méi)有平衡位置，或者平衡位置不在運(yùn)動(dòng)的對(duì)稱中心，所以不能算振動(dòng)"。這樣說(shuō)的人，電工學(xué)肯定沒(méi)有學(xué)好。自由振動(dòng):去掉激勵(lì)或約束之后，機(jī)械系統(tǒng)所出現(xiàn)的振動(dòng)。振動(dòng)只靠其彈性恢復(fù)力來(lái)維持，當(dāng)有阻尼時(shí)振動(dòng)便逐漸衰減。自由振動(dòng)的頻率只決定于系統(tǒng)本身的物理性質(zhì)，稱為系統(tǒng)的固有頻率。

簡(jiǎn)諧振動(dòng)的特點(diǎn)是:1，有一個(gè)平衡位置(機(jī)械能耗盡之后，振子應(yīng)該靜止的位置)。2，有一個(gè)大小和方向都作周期性變化的回復(fù)力的作用。3，頻率單一、振幅不變。

振子就是對(duì)振動(dòng)物體的抽象:忽略物體的形狀和大小，用質(zhì)點(diǎn)代替物體進(jìn)行研究。這個(gè)代替振動(dòng)物體的質(zhì)點(diǎn)，就叫做振子。

振子在某一時(shí)刻所處的位置，用位移x表示。位移x就是以平衡位置為參照物(基點(diǎn)――基準(zhǔn)點(diǎn))，得到的"振子在某一時(shí)刻所處的位置"的距離和方向。

我們對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。我們對(duì)勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在圓心或平衡位置(不動(dòng)的點(diǎn))。

參照物本來(lái)就應(yīng)該是在研究過(guò)程中保持靜止(或假定為靜止)的點(diǎn)，我們的物理思路，就是"從確定的量、不變的量出發(fā)進(jìn)行研究"。

確定的量和不變的量有本質(zhì)的區(qū)別，在對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。這是確定的量，卻不一定是不變的量。特別在我們進(jìn)行分段研究時(shí)，每一階段的終點(diǎn)，就是下一階段的始點(diǎn)。我們選擇運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)為基準(zhǔn)點(diǎn)，可以簡(jiǎn)化研究過(guò)程，這是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則，因此，不惜在不同的研究階段，選擇不同的基準(zhǔn)點(diǎn)。

在研究勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，由于宏觀上的周期性和微觀上的拓樸性，問(wèn)題很復(fù)雜，所以不能選運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，而要選擇確定而且不變的圓心或者平衡位置，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，也是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則。

在簡(jiǎn)諧振動(dòng)中，振幅A就是位移x的大值，這是一個(gè)不變的量。

振子從某一狀態(tài)(位置和速度)回到該狀態(tài)所需要的短時(shí)間，叫做一個(gè)周期T。振子在一個(gè)周期中的振動(dòng)，叫做一個(gè)全振動(dòng)。振子在一秒鐘內(nèi)的全振動(dòng)的"次數(shù)"，叫做頻率f。

周期T就是一次全振動(dòng)的時(shí)間，頻率f是一秒鐘內(nèi)全振動(dòng)的次數(shù)，所以，Tf=1(四式等價(jià)的公式1)

圓頻率ω(讀作[oumiga])是一秒鐘對(duì)應(yīng)的圓心角。一次全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的圓心角就是2π(即360度)。這是借用了勻速圓周運(yùn)動(dòng)的概念。在勻速圓周運(yùn)動(dòng)中，ω叫做角速度。當(dāng)勻速圓周運(yùn)動(dòng)正交分解為簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，角速度就轉(zhuǎn)化為圓頻率。(也有人把圓頻率叫做角頻率的)

顯然，ω=2πf(四式等價(jià)的公式3)，(每秒全振動(dòng)次數(shù)對(duì)應(yīng)的角度)

ωT=2π(四式等價(jià)的公式2)(每個(gè)全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的角度)

后，定義每分鐘全振動(dòng)的次數(shù)為"轉(zhuǎn)速n"，顯然，n=60f(四式等價(jià)的公式4)

T、f、ω、n這四個(gè)量中，知道一個(gè)，其它三個(gè)就是已知的，所以這四個(gè)互相轉(zhuǎn)化的公式，叫做"四式等價(jià)"。

只要物體作周期性的往復(fù)運(yùn)動(dòng)，就是振動(dòng)。比如拍皮球，其v-t圖對(duì)應(yīng)于電工學(xué)中的鋸齒波，所以也是振動(dòng)。有人說(shuō):"拍皮球沒(méi)有平衡位置，或者平衡位置不在運(yùn)動(dòng)的對(duì)稱中心，所以不能算振動(dòng)"。這樣說(shuō)的人，電工學(xué)肯定沒(méi)有學(xué)好。自由振動(dòng):去掉激勵(lì)或約束之后，機(jī)械系統(tǒng)所出現(xiàn)的振動(dòng)。振動(dòng)只靠其彈性恢復(fù)力來(lái)維持，當(dāng)有阻尼時(shí)振動(dòng)便逐漸衰減。自由振動(dòng)的頻率只決定于系統(tǒng)本身的物理性質(zhì)，稱為系統(tǒng)的固有頻率。

簡(jiǎn)諧振動(dòng)的特點(diǎn)是:1，有一個(gè)平衡位置(機(jī)械能耗盡之后，振子應(yīng)該靜止的位置)。2，有一個(gè)大小和方向都作周期性變化的回復(fù)力的作用。3，頻率單一、振幅不變。

振子就是對(duì)振動(dòng)物體的抽象:忽略物體的形狀和大小，用質(zhì)點(diǎn)代替物體進(jìn)行研究。這個(gè)代替振動(dòng)物體的質(zhì)點(diǎn)，就叫做振子。

振子在某一時(shí)刻所處的位置，用位移x表示。位移x就是以平衡位置為參照物(基點(diǎn)――基準(zhǔn)點(diǎn))，得到的"振子在某一時(shí)刻所處的位置"的距離和方向。

我們對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。我們對(duì)勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在圓心或平衡位置(不動(dòng)的點(diǎn))。

參照物本來(lái)就應(yīng)該是在研究過(guò)程中保持靜止(或假定為靜止)的點(diǎn)，我們的物理思路，就是"從確定的量、不變的量出發(fā)進(jìn)行研究"。

確定的量和不變的量有本質(zhì)的區(qū)別，在對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。這是確定的量，卻不一定是不變的量。特別在我們進(jìn)行分段研究時(shí)，每一階段的終點(diǎn)，就是下一階段的始點(diǎn)。我們選擇運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)為基準(zhǔn)點(diǎn)，可以簡(jiǎn)化研究過(guò)程，這是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則，因此，不惜在不同的研究階段，選擇不同的基準(zhǔn)點(diǎn)。

在研究勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，由于宏觀上的周期性和微觀上的拓樸性，問(wèn)題很復(fù)雜，所以不能選運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，而要選擇確定而且不變的圓心或者平衡位置，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，也是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則。

在簡(jiǎn)諧振動(dòng)中，振幅A就是位移x的大值，這是一個(gè)不變的量。

振子從某一狀態(tài)(位置和速度)回到該狀態(tài)所需要的短時(shí)間，叫做一個(gè)周期T。振子在一個(gè)周期中的振動(dòng)，叫做一個(gè)全振動(dòng)。振子在一秒鐘內(nèi)的全振動(dòng)的"次數(shù)"，叫做頻率f。

周期T就是一次全振動(dòng)的時(shí)間，頻率f是一秒鐘內(nèi)全振動(dòng)的次數(shù)，所以，Tf=1(四式等價(jià)的公式1)

圓頻率ω(讀作[oumiga])是一秒鐘對(duì)應(yīng)的圓心角。一次全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的圓心角就是2π(即360度)。這是借用了勻速圓周運(yùn)動(dòng)的概念。在勻速圓周運(yùn)動(dòng)中，ω叫做角速度。當(dāng)勻速圓周運(yùn)動(dòng)正交分解為簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，角速度就轉(zhuǎn)化為圓頻率。(也有人把圓頻率叫做角頻率的)

顯然，ω=2πf(四式等價(jià)的公式3)，(每秒全振動(dòng)次數(shù)對(duì)應(yīng)的角度)

ωT=2π(四式等價(jià)的公式2)(每個(gè)全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的角度)

后，定義每分鐘全振動(dòng)的次數(shù)為"轉(zhuǎn)速n"，顯然，n=60f(四式等價(jià)的公式4)

T、f、ω、n這四個(gè)量中，知道一個(gè)，其它三個(gè)就是已知的，所以這四個(gè)互相轉(zhuǎn)化的公式，叫做"四式等價(jià)"。

只要物體作周期性的往復(fù)運(yùn)動(dòng)，就是振動(dòng)。比如拍皮球，其v-t圖對(duì)應(yīng)于電工學(xué)中的鋸齒波，所以也是振動(dòng)。有人說(shuō):"拍皮球沒(méi)有平衡位置，或者平衡位置不在運(yùn)動(dòng)的對(duì)稱中心，所以不能算振動(dòng)"。這樣說(shuō)的人，電工學(xué)肯定沒(méi)有學(xué)好。自由振動(dòng):去掉激勵(lì)或約束之后，機(jī)械系統(tǒng)所出現(xiàn)的振動(dòng)。振動(dòng)只靠其彈性恢復(fù)力來(lái)維持，當(dāng)有阻尼時(shí)振動(dòng)便逐漸衰減。自由振動(dòng)的頻率只決定于系統(tǒng)本身的物理性質(zhì)，稱為系統(tǒng)的固有頻率。

簡(jiǎn)諧振動(dòng)的特點(diǎn)是:1，有一個(gè)平衡位置(機(jī)械能耗盡之后，振子應(yīng)該靜止的位置)。2，有一個(gè)大小和方向都作周期性變化的回復(fù)力的作用。3，頻率單一、振幅不變。

振子就是對(duì)振動(dòng)物體的抽象:忽略物體的形狀和大小，用質(zhì)點(diǎn)代替物體進(jìn)行研究。這個(gè)代替振動(dòng)物體的質(zhì)點(diǎn)，就叫做振子。

振子在某一時(shí)刻所處的位置，用位移x表示。位移x就是以平衡位置為參照物(基點(diǎn)――基準(zhǔn)點(diǎn))，得到的"振子在某一時(shí)刻所處的位置"的距離和方向。

我們對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。我們對(duì)勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在圓心或平衡位置(不動(dòng)的點(diǎn))。

參照物本來(lái)就應(yīng)該是在研究過(guò)程中保持靜止(或假定為靜止)的點(diǎn)，我們的物理思路，就是"從確定的量、不變的量出發(fā)進(jìn)行研究"。

確定的量和不變的量有本質(zhì)的區(qū)別，在對(duì)勻變速直線運(yùn)動(dòng)和拋體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行研究時(shí)，基準(zhǔn)點(diǎn)選擇在運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)。這是確定的量，卻不一定是不變的量。特別在我們進(jìn)行分段研究時(shí)，每一階段的終點(diǎn)，就是下一階段的始點(diǎn)。我們選擇運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)為基準(zhǔn)點(diǎn)，可以簡(jiǎn)化研究過(guò)程，這是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則，因此，不惜在不同的研究階段，選擇不同的基準(zhǔn)點(diǎn)。

在研究勻速圓周運(yùn)動(dòng)和簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，由于宏觀上的周期性和微觀上的拓樸性，問(wèn)題很復(fù)雜，所以不能選運(yùn)動(dòng)的始點(diǎn)，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，而要選擇確定而且不變的圓心或者平衡位置，作基準(zhǔn)點(diǎn)進(jìn)行研究，也是服從于物理研究的"化繁為簡(jiǎn)"的原則。

在簡(jiǎn)諧振動(dòng)中，振幅A就是位移x的大值，這是一個(gè)不變的量。

振子從某一狀態(tài)(位置和速度)回到該狀態(tài)所需要的短時(shí)間，叫做一個(gè)周期T。振子在一個(gè)周期中的振動(dòng)，叫做一個(gè)全振動(dòng)。振子在一秒鐘內(nèi)的全振動(dòng)的"次數(shù)"，叫做頻率f。

周期T就是一次全振動(dòng)的時(shí)間，頻率f是一秒鐘內(nèi)全振動(dòng)的次數(shù)，所以，Tf=1(四式等價(jià)的公式1)

圓頻率ω(讀作[oumiga])是一秒鐘對(duì)應(yīng)的圓心角。一次全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的圓心角就是2π(即360度)。這是借用了勻速圓周運(yùn)動(dòng)的概念。在勻速圓周運(yùn)動(dòng)中，ω叫做角速度。當(dāng)勻速圓周運(yùn)動(dòng)正交分解為簡(jiǎn)諧振動(dòng)時(shí)，角速度就轉(zhuǎn)化為圓頻率。(也有人把圓頻率叫做角頻率的)

顯然，ω=2πf(四式等價(jià)的公式3)，(每秒全振動(dòng)次數(shù)對(duì)應(yīng)的角度)

ωT=2π(四式等價(jià)的公式2)(每個(gè)全振動(dòng)對(duì)應(yīng)的角度)

后，定義每分鐘全振動(dòng)的次數(shù)為"轉(zhuǎn)速n"，顯然，n=60f(四式等價(jià)的公式4)

T、f、ω、n這四個(gè)量中，知道一個(gè)，其它三個(gè)就是已知的，所以這四個(gè)互相轉(zhuǎn)化的公式，叫做"四式等價(jià)"。

只要物體作周期性的往復(fù)運(yùn)動(dòng)，就是振動(dòng)。比如拍皮球，其v-t圖對(duì)應(yīng)于電工學(xué)中的鋸齒波，所以也是振動(dòng)。有人說(shuō):"拍皮球沒(méi)有平衡位置，或者平衡位置不在運(yùn)動(dòng)的對(duì)稱中心，所以不能算振動(dòng)"。這樣說(shuō)的人，電工學(xué)肯定沒(méi)有學(xué)好。

ifm IIS204
Balluff BTL27ZU
Crydom D2425-B
Balluff BIC005T
Festo 133006
Eaton-Moeller EPMP21
Hengstler_counter 0250603
Crydom CSW2450P
Euchner 072975
ABB S202MT-Z1
schunk     SDF-LVA-D SK 40-HSK 100 0201782 16
Balluff BCC0CCJ
turck BI15-CP40-AP6X2 Nr:16023
PILZ 774549
Crouzet 81921717
AirCom R160-04C15
Hengstler_encoder 0521223
Hawe GR 2-0-G 24
Turck MS96-12R/230VAC Nr:5231000
ABB E3H/E MS 2500 3p ESEC.1000VAC FS POST.OR
Sommer OV35-100
EA ZH311025
Balluff BTL15PA
Balluff BES00R3
SCHMALZ 10.02.02.00646
ifm II0359
Hengstler_encoder 0536338
Eaton-Moeller XTDFSVPE1
turck PT010R-14-LI3-H1131 Nr:6831406
heidenhain ECN 113 ID:528100-66
Eaton-Moeller BRR-0025-HD-2
Turck 1608921 BI5U-Q08-AP6X2-1XOR-RS4 Nr:1608921
Idec 211737
ABB S701-E100+H2WR
Eaton-Moeller NWS-ST/SR/VT46/PL/8620/M
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Eaton-Moeller SVB-SW-P3/M
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Dold IL9171.12/002 AC400/230V ,55-1,05UN
Beckhoff Automation GmbH KL3102
ABB KA1-8053
B&R Industrie-Elektronik GmbH AP 900 bestehend aus...
Hawe WH 3 F-G 24
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Zimmer-automation NR98
Eaton-Moeller FAZT-D20/1
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Eaton-Moeller BB-EVP-16/2P-1MU
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Eaton-Moeller CYL GG 22,2X58 20A/STR
Eaton-Moeller XSPBM13506
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Turck NI8-M12-AD4X .4411235
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Eaton-Moeller DP-ID
Eaton-Moeller FAZ-C4/1
Hengstler_encoder 0524485
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AEG AM 80Z CA 4 (B5 flange mounted)
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ABB E4V/L-A W FP 3p VR-HR new
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Eaton-Moeller M22-XDLH-W-D6
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Eaton-Moeller PN2-200-BT
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VIBRO METER TQ 402 PNR 111-402-000-013（Ersatz für PNR 111-402-000-012 ）
Gavazzi PC50CND10BA
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Eaton-Moeller T3-2-SOND*/V/SVB-SW
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ABB E3N/S-A (08,12,16,20) W FP 4p VR-HR new
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binder 09 0309 00 04
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Rechner Industrie-Elektronik GmbH IA0006 IAS-10-A22-S-100 10m mit 10m Kabel
Gavazzi DPC01DM48
ifm O2M116

ACLATHAN 140409 滾輪

Burster Praezisionsmesstechnik GmbH & Co KG 8435-6001 壓力變送器

relem 08910-B2200X20 工件夾具

Turck WSSW-WKSW451-0.5W Nr:6914134 電纜

Rexroth R911285595 安裝支架

Ahlborn Mess- und Regelungstechnik GmbH FHAD36RIC102 數(shù)據(jù)采集器

Beck GmbH 930.8022221 壓力測(cè)試單元

Turck BL20-E-16DI-24VDC-P Nr:6827231

INA ZKLN 3062.2RS2AP 滾珠軸承

SIEMENS 7KG6113-2AN24-0B 可編程控制器

Honsberg FW1-010GM006 流量開(kāi)關(guān)

PMA D280-112-0000E-000 溫控器

ATLANTA 6551009 聯(lián)軸器

SIEMENS 6DD1661-0AE1 模塊

Proxitron OSA6769.13G 變送器

Knick 2211Oxy 溶氧儀

JUMO GmbH & Co. KG DICON 500 70.3570 溫控器

hydac EDS3446-3-0400-000

Knick P41000D1 隔離器

ATOS DLOH-3A-U 21 24DC 油壓傳動(dòng)閥

balluff Artikel-Nr： BCS0010 感應(yīng)傳感器

SIEMENS 6DD2920-0AN1

Turck Ni25-G47-AZ3X ID：13089

soyer 02*F01633 氣體護(hù)罩

NEIDLEIN RN3 MK4 6070-00 工件夾具

Turck TW-R30-B128 ， :6900503 Nr:6900503 總線模塊

FSG SPF25-04/28R:5KΩ±5％/25mmAN1557Z03-019.003

Power PR304-58-S 油分配器

heidenhain 631702-06 編碼器

R. STAHL 8570/21-407 480V, 50/60Hz, 20A 4孔插座

SIEMENS 7ML1201-1EE00 液位計(jì)

Heinz-Pumpen HK4 Nr.222254 潛水泵

Regeltechnik Kornwestheim GmbH CApen-Schnittsle BS 4591 230 V 50Hz DE ID 36

gwk 9070336 溫控器電路板

NANN 140E 11.70RUND 鎖緊頭

NEGELE MESSTECHNIK GmbH EMZ-352 液位傳感器附件

B&R Industrie-Elektronik GmbH 8LSA35.R0030D200-0 伺服控制器

Alco PT5-07M 壓力傳感器

Turck RKSWS4.5[5] -2RSSWS,Nr.6999021

medias GIHNRK40-L0-B 軸承

SIEMENS 7ML5033-2BA10-1A 液位計(jì)

BAUER BS02-38H/DU04LA4-S/E003B4 173L513600 電機(jī)

relem 04250-122 工件夾具

Rexroth Z2DB16VD2-22/200 R900358222 油壓傳動(dòng)閥

heidenhain EQN 1325 2048,ID:655251-52 編碼器

KUEBLER 05.RSSW451-15M 接頭

SICK DSL-1212-G05M 電纜

GSR K0592410 電磁閥線圈

SIEMENS 7ME3950-0LN0 流量變送器

B&R Industrie-Elektronik GmbH X20AI4622 總線模塊

Murrelektronik :9000-41034-0100600

Phytron GPL 42.2/14，:10006736 齒輪箱

Turck RSM-RKM579-20M Nr:6605534 電纜

Laserline GmbH 800019 加熱器附件

MERLIN GERIN 15151 安裝支架

Hawe DSV 21-1 CR 減壓閥

WILLBRANDT KG Typ 50 gelb - Ausführung A DN150 聯(lián)接器

Hawe G3-1-1/4-A24 油壓傳動(dòng)閥

Honsberg OMNI-HD1KS+HD1K-015-GM020E(PN200) 流量計(jì)

wieland DZR52-SL

Vesuvius Group 9D16809+9D02059 計(jì)量單元

Mahle PI 8730 DRG 300 濾芯

Kral AG(Volumeter) OMG 13.6018743（272715） 螺桿流量計(jì)

Turck FLDP-IOM88-0001 .6825322 總線模塊

parker D41FHE01C4NB00 減壓閥

B&R Industrie-Elektronik GmbH X67AI1323 總線模塊

Kendrion Binder--Germany 24130001 OMW516004A00 2451613A1 車削機(jī)床用振動(dòng)傳感器

Turck SWKP3-2/S90 Nr：8007368 帶接頭電纜

hydac S.S 附件

AGATHON 7650005020 聯(lián)軸器用軸套

ATOS E-ATR-7/250

B+M Blumenbecker GmbH 684026, Artnr.: 3057530060

Turck BL20-1AI-U(-10/0...+10VDC) Nr:6827019 總線模塊

Beinlich BP 10002526 齒輪泵

Turck IM34-12EX-RI .7506631 隔離放大器

VMC S.p.A 510.0400 V01 REG.ASP. R40E/V 24V 減壓閥

BLEICHERT 1F2.Accumulating Pallet Conveyor (Floor) 3,25 m 托盤式輸送機(jī)

KUEBLER 8.5852.1233.G121 編碼器

Turck BL20-PF-24VDC-D Nr:6827007 模塊

Forkardt Deutschland GmbH 4KTN 250 Z8 S12；ID-NR:D150514000 卡盤

MARIO COTTA Z05 AUR-19 200

binks 192622

Turck IM21-14-CDTRI Nr:7505650 模塊

AViTEQ Vibrationstechnik GmbH SBKE 4-2.2 可編程控制器

Maximator 21000psi 3/8 21V 6M071，Art Nr. 3780.1636 轉(zhuǎn)換閥
COMAT-RELECO C21/AC230V
COMAT-RELECO C9-A42/DC120V  R
Eaton-Moeller DILM150-XS1
Balluff BTL0P1N
INTERRMEN 01E.900.3VG.HR.E.P.-
Eaton-Moeller DILM65-XSP(208V60HZ)
hydac HDA4445-A-016-000
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Sommer HKRI1500
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hydac 0280 D010 BN4HC
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