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在一個(gè)簡單的激光器中，每一個(gè)模式都獨(dú)立地振蕩，彼此之間沒有固定的關(guān)系，本質(zhì)上就像一組獨(dú)立的激光器，它們都以略微不同的頻率發(fā)光。每種模式中光波的各個(gè)相位都不是固定的，可能會因激光器材料的熱變化等因素而隨機(jī)變化。在只有少數(shù)振蕩模式的激光器中，模式之間的干擾會導(dǎo)致激光輸出中的拍頻效應(yīng)，導(dǎo)致強(qiáng)度波動；在具有數(shù)千個(gè)模式的激光器中，這些干擾效應(yīng)趨于平均到接近恒定的輸出強(qiáng)度。
如果不是獨(dú)立振蕩，而是每個(gè)模式運(yùn)行時(shí)與其他模式之間保持固定的相位差，則激光輸出的行為會截然不同。激光模式將周期性地相互干涉，而不是隨機(jī)或恒定的輸出強(qiáng)度，從而產(chǎn)生強(qiáng)烈的光脈沖或脈沖。這種激光器被稱為鎖模激光器。這些脈沖在時(shí)間上以τ=2L/c隔開，其中τ是光在激光腔中進(jìn)行一次往返所需的時(shí)間。該時(shí)間對應(yīng)的頻率正好等于激光器的模式間距
每個(gè)光脈沖的持續(xù)時(shí)間由同相振蕩的模式數(shù)決定。如果有N個(gè)頻率間隔Δν的模式被鎖定，則整體鎖模帶寬為NΔν，且該帶寬越寬，激光器的脈沖寬度越短。實(shí)際上，實(shí)際脈沖寬度由每個(gè)脈沖的形狀決定，而每個(gè)脈沖的形狀又由每個(gè)縱模的精確振幅和相位關(guān)系決定。例如，對于產(chǎn)生高斯時(shí)間形狀脈沖的激光，最小可能脈沖寬度Δt由下式給出：
值0.441被稱為脈沖的時(shí)間帶寬積，并根據(jù)脈沖形狀而變化。對于超短脈沖激光器，通常假設(shè)雙曲正割平方(sech2)脈沖形狀，給出0.315的時(shí)間帶寬積。
利用該方程，可以計(jì)算出與測量的激光光譜寬度一致的最小脈沖寬度。對于光譜寬度為1.5 GHz的氦氖激光器，與此光譜寬度一致的最短高斯脈沖約為300皮秒；對于128太赫茲帶寬的鈦寶石激光器，這個(gè)光譜寬度只有3.4飛秒。這些值代表與激光器線寬一致的最短高斯脈沖；在實(shí)際的鎖模激光器中，實(shí)際的脈沖寬度取決于許多其他因素，例如實(shí)際的脈沖形狀和腔的整體色散。
原則上，后續(xù)調(diào)制可以進(jìn)一步縮短這種激光器的脈沖寬度；然而，測得的光譜寬度將相應(yīng)增加。
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